除了光子與分子的相互作用，光子與聲子等元激發(fā)相互作用產(chǎn)生的非彈性散射皆可稱為拉曼散射。由于拉曼散射光非常弱，其強(qiáng)度一般不及瑞利散射光強(qiáng)的千分之一。如果汞燈做為拉曼激發(fā)光源，獲得一幅完整的拉曼光譜是非常耗時(shí)的。激光器在光源亮度、單色性、方向性、相干性具有顯著的優(yōu)點(diǎn)，是拉曼光譜研究近乎理想的光源。激光器的出現(xiàn)使拉曼光譜學(xué)產(chǎn)生了重大技術(shù)變革，產(chǎn)生了激光拉曼譜學(xué)。

在光與物質(zhì)相互作用過程中，拉曼散射光與入射光的頻率差（拉曼頻移）反映物質(zhì)的固有屬性，可以根據(jù)拉曼頻移的大小來研究物質(zhì)的結(jié)構(gòu)與物性。值得注意的是，拉曼散射現(xiàn)象和熒光現(xiàn)象物理的機(jī)制不同，拉曼效應(yīng)不能用實(shí)際電子能級(jí)躍遷來解釋，而用元激發(fā)的虛能級(jí)躍遷來說明。拉曼散射過程中，如果散射光子的能量小于入射光子的能量（hv₁＜hv₀），稱之為斯托克斯散射；如果散射光子的能量大于入射光子的能量（hv₂＞hv₀），稱之為反斯托克斯散射。在一次常規(guī)的拉曼散射物理過程中，正、反斯托克斯散射會(huì)同時(shí)發(fā)生，由于基態(tài)和激發(fā)態(tài)的相對(duì)熱占比遵循玻爾茲曼分布，室溫條件下正斯托克斯譜線的強(qiáng)度要高于反斯托克斯譜線的強(qiáng)度（I_s＞I_as），在實(shí)驗(yàn)上可以通過測(cè)量正、反斯托克斯散射譜線強(qiáng)度比來推測(cè)物質(zhì)的溫度。

圖3. 光散射的能級(jí)關(guān)系