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2025-01-10 10:50:33天美電子精密天平: 天美電子精密天平是一種高性能的稱量儀器。其主要功能是提供高精度的質(zhì)量測量，適用于各種需要精確稱重的場合。技術(shù)特點(diǎn)包括讀數(shù)準(zhǔn)確、穩(wěn)定性好、操作簡便以及適應(yīng)多種環(huán)境的能力。該天平廣泛應(yīng)用于實(shí)驗(yàn)室、工業(yè)生產(chǎn)、質(zhì)量控制等領(lǐng)域，對于確保稱量的準(zhǔn)確性、提高實(shí)驗(yàn)和生產(chǎn)效率具有重要意義。

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天美電子精密天平問答

2023-05-31 11:22:34喜訊丨熱烈慶祝天美授牌上海市院士（專家）工作站: 5月25日，以“智匯科技，創(chuàng)享未來”為主題的2023年長三角G60科創(chuàng)走廊（松江）科技節(jié)開幕，致力于打造成為科技成果的發(fā)布會、科技工作者的歡慶日和公眾科技參與的嘉年華。產(chǎn)學(xué)研聯(lián)合是增強(qiáng)科技與經(jīng)濟(jì)效益結(jié)合的有效途徑?？萍脊?jié)開幕活動中，天美及其他13家松江企業(yè)，獲評2022年度上海市院士（專家）工作站，并在會上授牌。院士專家工作站的設(shè)立，將有效實(shí)現(xiàn)科技成果的轉(zhuǎn)化，幫助天美解決面向市場需求的產(chǎn)品開發(fā)難題，推動產(chǎn)品對前瞻性應(yīng)用的探索，助力研發(fā)型人才的培養(yǎng)，為天美發(fā)展注入新動能！

2022-11-30 12:09:50天美講堂丨相對量子產(chǎn)率的測定: 相對量子產(chǎn)率量子產(chǎn)率是一個(gè)基本的光物理參數(shù)，它描述了一個(gè)樣品的熒光效率，被定義為發(fā)射的光子數(shù)量與樣品吸收的光子數(shù)量的比率。準(zhǔn)確和可靠的量子產(chǎn)率測量對包括顯示材料、太陽能電池、生物成像和藥物開發(fā)等應(yīng)用非常重要。有兩種測量量子產(chǎn)率的方法：絕對法和相對法。在絕對法中，量子產(chǎn)率是用積分球直接測量的，而在相對法中，未知樣品的熒光強(qiáng)度與標(biāo)準(zhǔn)樣品的熒光強(qiáng)度相比較，以計(jì)算出未知樣品的量子產(chǎn)率。愛丁堡FS5熒光光譜儀（圖1）通過相對法測量2-氨基吡啶（2AMP）的量子產(chǎn)率。2AMP在硫酸（H2SO4）中的量子產(chǎn)率以前曾被用作紫外-可見光范圍內(nèi)的參考標(biāo)準(zhǔn)。2AMP的量子產(chǎn)率在1968年測量為60%1，在1983年測量為66%2。這些文獻(xiàn)中的量子產(chǎn)率參考值現(xiàn)在已經(jīng)有幾十年的歷史了，這里我們用1M H2SO4中的硫酸奎寧（QBS）作為參考標(biāo)準(zhǔn)，用愛丁堡FS5熒光光譜儀對2AMP在1M H2SO4中的量子產(chǎn)率進(jìn)行了重新測量和評估。圖1：FS5熒光光譜儀方法2AMP的相對量子產(chǎn)率可以通過以下公式計(jì)算公式1其中下標(biāo)S和R分別表示待測樣品（2AMP）和參比樣品（QBS）。Φ是量子產(chǎn)率，I是綜合熒光強(qiáng)度，A是激發(fā)波長下的吸光度。n是平均發(fā)射波長下用于待測樣品和參比樣品的溶劑的折射率。本文中，2AMP和QBS都使用了相同的溶劑（1M H2SO4），所以這項(xiàng)值為1。為了提高計(jì)算出的量子產(chǎn)率值的準(zhǔn)確性和精確性，最好的方法是準(zhǔn)備和測量幾個(gè)不同濃度的待測樣品和參比樣品。通過繪制2AMP和QBS的I與1-10-A的關(guān)系，可以用斜率（GradS和GradR）來計(jì)算量子產(chǎn)率（公式2）。這種方法可以防止?jié)撛谡`差，如染料聚集，在較高的濃度導(dǎo)致的非線性。公式2準(zhǔn)備五種不同濃度的2AMP 1M H2SO4的溶液和五種QBS在1M H2SO4中的溶液。使用FS5熒光光譜儀測量吸收和熒光光譜，該熒光光譜儀配備有150W氙燈、PMT-980檢測器和SC-05比色皿支架。2AMP和QBS的吸收和發(fā)射光譜首先，通過使用FS5的內(nèi)置透射檢測器測量吸收光譜來確定五個(gè)濃度2AMP和QBS溶液的吸光度值。在激發(fā)波長（310 nm）下，溶液的吸光度值被保持在0.1以下，以盡量減少內(nèi)濾效應(yīng)的影響，吸光度值范圍在0.008和0.098之間。2AMP和QBS的歸一化吸收光譜顯示在圖2a中。圖2：（a）2AMP（綠色）和QBS（紫色）的歸一化吸光光譜。(b) 2AMP（綠色）和QBS（紫色）的歸一化熒光光譜。(c) 不同濃度的2AMP的熒光光譜。C1溶液是濃度最低的（在310nm處的吸光度=0.01），C5是濃度最高的（在310nm處的吸光度=0.098）。所有光譜都是在愛丁堡FS5熒光光譜儀獲得。接下來，采集了5個(gè)2AMP和QBS溶液的熒光光譜。熒光光譜儀檢測的熒光強(qiáng)度取決于激發(fā)波長、激發(fā)和發(fā)射帶寬以及積分時(shí)間。通過保持這些參數(shù)相同，2AMP和QBS的綜合熒光強(qiáng)度、IS和IR可以比較。實(shí)驗(yàn)參數(shù)是λex=310 nm，激發(fā)和發(fā)射帶寬分別設(shè)置為3 nm和0.5 nm，步長為1 nm，積分時(shí)間為0.5 s。圖2b顯示了2AMP和QBS的歸一化熒光光譜。使用熒光線性分析來確定量子產(chǎn)率每個(gè)濃度的2AMP的熒光光譜被合并到Fluoracle中一張圖（圖2c）。公式2中的斜率GradS可以使用Fluoracle的線性分析功能從圖2c中的2AMP光譜中計(jì)算出來，如圖3所示。為了計(jì)算GradS校準(zhǔn)參數(shù)被設(shè)置為面積（橙色框），變量名稱被設(shè)置為1-10-A（綠色框）。按 "應(yīng)用 "計(jì)算面積（綜合熒光強(qiáng)度）。然后輸入從吸收光譜中得到的每種濃度的2AMP的吸光度項(xiàng)（1-10-A）值（淺藍(lán)色框）。圖3：Fluoracle中圖2c的線性分析校準(zhǔn)類型為線性，并勾選了通過零點(diǎn)的曲線（深藍(lán)色框）。熒光強(qiáng)度與吸光度的積分項(xiàng)與線性擬合一起繪制在屏幕的右下方。曲線的斜率（GradS）為K1（紅色框）。然后對五個(gè)QBS光譜重復(fù)同樣的過程來計(jì)算斜率GradR。兩條曲線及其計(jì)算的斜率都顯示在圖4中。圖4：綜合熒光強(qiáng)度與2AMP和QBS的吸光度的關(guān)系QBS在H2SO4中的量子產(chǎn)率的文獻(xiàn)值為ΦR=56.1%4。然后用公式2計(jì)算出2AMP在H2SO4中的量子產(chǎn)率為64.3%，這個(gè)值與以前報(bào)道的60%和66%的值一致。結(jié) 論愛丁堡FS5熒光光譜儀用相對法測定2AMP在1M H2SO4中的量子產(chǎn)率。通過FS5 Fluoracle軟件的線性分析功能，數(shù)據(jù)分析變得簡單。使用QBS作為參考標(biāo)準(zhǔn)，計(jì)算出2AMP的量子產(chǎn)率為64.3%。這個(gè)數(shù)值與以前的文獻(xiàn)報(bào)告相一致，表明FS5可以進(jìn)行準(zhǔn)確和可靠的相對量子產(chǎn)率測量。參考文件1. R. Rusakowicz, A. C. Testa, 2-Aminopyridine as a standard for low-wavelength spectrofluorimetry. J. Phys. Chem. 72, 2680–2681 (1968).2. S. R. Meech, D. Phillips, Photophysics of some common fluorescence standards. J. Photochem. 23, 193–217 (1983).3. K. L. Wong, J. C. Bünzli, P. A. Tanner, Quantum yield and brightness. J. Lumin. 224, 117256 (2020).4. B. Gelernt, A. Findeisen, A. Stein, J. A. Poole, Absolute measurement of the quantum yield of quinine bisulphate. J. Chem. Soc. Faraday Trans. 2 Mol. Chem. Phys. 70, 939–940 (1974).

2023-06-26 14:45:03天美講堂丨拉曼光譜儀中的光柵，您選對了嗎？: 簡介衍射光柵用于將多色光分離成其組成的波長。在拉曼光譜儀中，衍射光柵用于將收集的拉曼散射的組成波長分離到CCD相機(jī)的不同像素上進(jìn)行檢測。所有拉曼光譜儀需要至少一個(gè)衍射光柵，并且經(jīng)常配置多個(gè)衍射光柵以允許用戶對其樣品和激發(fā)波長進(jìn)行最佳的光柵選擇。圖1. 愛丁堡儀器拉曼光譜儀RMS1000（左）和RM5（右）當(dāng)通過拉曼光譜分析樣品時(shí)，可能需要多個(gè)激發(fā)源來覆蓋用戶樣品的范圍，例如，紫外、可見或近紅外區(qū)域的激光。RM5拉曼光譜儀最多可內(nèi)置三個(gè)激光器，RMS1000拉曼光譜儀最多可內(nèi)置五個(gè)激光器，并可選擇外置激光器。為了使用多個(gè)激光器，RM5和RMS1000的光譜儀可以容納多達(dá)五個(gè)衍射光柵，從而使光柵最適合激光器的波長和用戶的要求。用戶可以從RM5和RMS1000上的Ramacle?軟件（圖2）的下拉菜單中選擇光柵。選擇后，光柵塔輪將自動移動到所選光柵，這意味著用戶無需手動更換光柵。然后，Ramacle?將顯示該光柵和激發(fā)激光器在波數(shù)和波長上可實(shí)現(xiàn)的光譜范圍。在為拉曼光譜儀選擇衍射光柵時(shí)，有四個(gè)主要考慮因素：光譜分辨率、光譜范圍、閃耀波長和激發(fā)波長。圖2. Ramacle?軟件的測試界面，標(biāo)記處顯示光柵的選擇光譜分辨率增加刻線密度增加光譜分辨率光柵具有固定的刻線密度（以每毫米刻線為單位，gr/mm），可控制光的色散。刻線密度越高，光譜分辨率越好，例如，1200 gr/mm光柵將提供比150 gr/mm光柵更高的光譜分辨率。圖3顯示了低和高刻線密度光柵對光的色散。較高刻線密度光柵將光傳播到CCD的較大區(qū)域，增加了光譜分辨率。簡單的經(jīng)驗(yàn)法則是，當(dāng)刻線數(shù)量加倍時(shí)，分辨率大致加倍。圖3. 低和高刻線密度光柵對光的色散為了說明刻線密度對光譜分辨率的影響，使用五個(gè)衍射光柵和532nm激發(fā)波長測量了硅襯底上MoS2的光譜（圖4）。MoS2的分析側(cè)重于350-450 cm-1之間的兩個(gè)峰。這些峰對于檢測存在的MoS2的層數(shù)至關(guān)重要。使用300 gr/mm光柵，光譜分辨率不足以分辨兩個(gè)單獨(dú)的峰，僅可以看到單個(gè)寬特征。隨著gr/mm的增加，我們看到兩個(gè)單獨(dú)峰的分辨率提高。這兩個(gè)峰的分辨率越高，關(guān)于峰位置和層數(shù)的信息就越準(zhǔn)確。這一測量說明了光譜分辨率的重要性。圖4. 使用5個(gè)不同光柵獲取的MoS2的拉曼光譜圖4還顯示了樣品中硅峰的半峰寬（FWHM）值。Ramacle?可以提供FWHM值（峰值寬度為最大強(qiáng)度的一半），并在光譜上顯示這些值。從300 gr/mm光柵開始，我們觀察到的FWHM為22.9 cm-1。當(dāng)使用1800 gr/mm的光柵時(shí)，該值降至4.8 cm-1，這突出了隨著刻線密度的增加，光譜分辨率的提高。光譜范圍增加刻線密度減小光譜范圍改變光柵的刻線密度會影響所討論的光譜分辨率，但也會影響光譜范圍。將環(huán)己烷樣品放置在比色皿支架中，使用所有五個(gè)光柵用638 nm激發(fā)進(jìn)行分析（圖5）。光譜再次顯示了分辨率如何隨著刻線密度的增加而增加，但現(xiàn)在也顯示了高刻線密度的缺點(diǎn)，降低了光譜范圍。光譜儀的光譜范圍與光柵的刻線密度成反比。圖5. 使用不同光柵和1800gr/mm光柵（品紅色）擴(kuò)展掃描的環(huán)己烷的拉曼光譜。插圖顯示了具有300 gr/mm和1800 gr/mm光柵的樣品的高波數(shù)區(qū)域。上述光譜清楚地表明，隨著刻線密度的增加，光譜范圍減小。對于300 gr/mm，光譜范圍達(dá)到約7400 cm-1，而1800 gr/mm光柵僅達(dá)到約1100 cm-1。因此，獲取的拉曼光譜的光譜范圍與分辨率之間存在固有的取舍。為了兩全其美，RM5和RMS1000的Ramacle?軟件具有一個(gè)稱為擴(kuò)展掃描的功能。在擴(kuò)展掃描中，Ramacle?軟件在衍射光柵的不同中心波長位置采集一系列光譜，然后將這些光譜自動拼接在一起，以在寬光譜范圍內(nèi)提供單個(gè)拉曼光譜。該功能使用戶能夠同時(shí)使用高gr/mm光柵實(shí)現(xiàn)高光譜分辨率和寬光譜范圍。圖5顯示了拼接1800 gr/mm光譜（品紅色）的示例，其范圍高達(dá)~5000 cm-1。擴(kuò)展掃描的缺點(diǎn)是采集時(shí)間的增加。由于光柵需要移動并采集多個(gè)光譜，采集時(shí)間將增加，對于上述示例（0-5000 cm-1），擴(kuò)展掃描是將九個(gè)單個(gè)光譜拼接在一起。因此，如果曝光時(shí)間為1s，則最終光譜將需要9s才能獲取。如圖5中的插圖所示，1800 gr/mm光柵的光譜分辨率提高，可以更好地分辨高波數(shù)區(qū)域的峰值，而分辨率較低的300 gr/mm光柵可以更快地進(jìn)行測量。閃耀波長閃耀波長表示光柵優(yōu)化的激發(fā)波長衍射光柵的效率總是與波長有關(guān)。最大衍射效率的波長稱為閃耀波長。衍射光柵可以用不同的閃耀波長制造，以優(yōu)化不同的波長區(qū)域。通常，可見光和近紅外激光器可以使用具有相同閃耀波長的光柵，同時(shí)保持相似的效率；然而，當(dāng)在“標(biāo)準(zhǔn)”拉曼激光器的極端使用激光器時(shí)，例如，≤325nm和≥1064nm激發(fā)，需要不同閃耀波長的光柵來優(yōu)化光譜儀。例如，當(dāng)光柵被稱為“Blaze 300 nm”時(shí)，它將針對UV進(jìn)行優(yōu)化，而“Blaze 750 nm”將針對NIR進(jìn)行優(yōu)化。圖6顯示了兩個(gè)600 gr/mm光柵的絕對效率曲線。一個(gè)具有550 nm的閃耀波長，非常適合可見光激光器，另一個(gè)750 nm，適合NIR激光器。曲線揭示了為什么閃耀波長很重要。如果用常用的785nm激光器激發(fā)，550nm閃耀光柵將僅具有約52%的效率。然而，NIR優(yōu)化的光柵將具有約71%的高得多的效率。這將對所需的頻譜質(zhì)量和采集時(shí)間產(chǎn)生重大影響。圖6. 突出顯示了兩個(gè)激光器（532nm和785nm）下，閃耀波長分別為550nm和750nm的兩個(gè)600gr/mm光柵的絕對效率曲線。光致發(fā)光測量低刻線密度光柵可用于UV和可見激光器以獲取PL光譜拉曼光譜儀也可用于測量光致發(fā)光（PL），通常使用UV或可見光激發(fā)。PL光譜通常非常寬，應(yīng)選擇低刻線密度光柵以獲得盡可能寬的光譜范圍。在圖7所示的示例中，使用532 nm激光分析筆墨。通過使用300 gr/mm光柵，光譜范圍可以覆蓋1200 nm，這意味著用戶可以很容易地看到700 nm處的PL峰。由于PL非常強(qiáng)，當(dāng)使用300gr/mm光柵時(shí)，任何拉曼峰都會丟失到PL峰的強(qiáng)度中。然而，通過改變?yōu)?800gr/mm光柵，仍然可以觀察到拉曼光譜。在這樣做時(shí)，來自墨水的拉曼峰可以在沒有PL干擾的情況下被分辨，因?yàn)樗l(fā)生在PL峰或檢測器飽和之前。以這種方式使用光柵的組合允許從樣品中獲得PL和拉曼光譜。圖7. 使用300gr/mm（綠色）和1800gr/mm（紅色）光柵獲取的筆墨的PL和拉曼光譜激發(fā)波長UV和可見激光器適用于高刻線密度的光柵NIR激光器適用于低刻線密度的光柵可以認(rèn)為光柵的色散功率在波長方面是恒定的；然而，拉曼光譜使用能量相關(guān)單位，波數(shù)（cm-1），表示入射光子的能量偏移。這意味著色散拉曼光譜儀的光譜分辨率隨著激光激發(fā)波長的降低（即從紅色到綠色再到藍(lán)色）而降低。因此，當(dāng)使用785nm激光器時(shí)，實(shí)現(xiàn)與532nm激光器相同分辨率所需的光柵將需要更少的gr/mm。此外，由于色散與波長有關(guān)，因此光柵可以在一個(gè)工作范圍內(nèi)成功運(yùn)行?？叹€密度為n的光柵的理論波長極限為λ=2/n。例如，2400 gr/mm光柵將被限制在光譜的綠色端，即可見光和紫外激光器，而3600 gr/mmm光柵在500nm后不會衍射太多，使其適合于UV激發(fā)，而不適合于NIR激發(fā)。圖8顯示了五個(gè)常用光柵的532 nm（綠色）和785 nm激光器（紅色）的光譜范圍。與可見光選項(xiàng)相比，近紅外激光器的光譜范圍明顯減小。該圖還顯示了從50 cm-1開始的單次掃描和擴(kuò)展掃描選項(xiàng)的范圍。圖8. 使用532nm和785nm激發(fā)的5個(gè)光柵的光譜范圍拉曼光譜中使用的三種激光可以大致分為三個(gè)區(qū)域：紫外、可見光和近紅外。對于UV激光器，建議使用高刻線密度光柵，例如2400 gr/mm和3600 gr/mmm，這主要是由于在較低波長下激發(fā)時(shí)光譜分辨率的固有降低。此外，UV激光器通常用于研究例如半導(dǎo)體樣品中因應(yīng)力和應(yīng)變引起的小峰值變化，因此需要高光譜分辨率。當(dāng)需要中高光譜分辨率時(shí)，可見激光通常與1200 gr/mm和1800 gr/mm光柵一起使用。然而，一些樣品，如過渡金屬二氫化物和石墨烯，可能會使用更高的刻線密度光柵來檢測細(xì)微的光譜變化。對于UV和可見光激光器，如果用戶對PL感興趣，可以使用較低的刻線密度光柵來獲取整個(gè)光譜，例如300 gr/mm和600 gr/mm。對于NIR激光器，推薦的光柵將具有較低的刻線密度，例如300 gr/mm和600 gr/mm。首先，這是光譜范圍，如圖8所示，具有近紅外激光器的高刻線密度光柵所提供的范圍非常有限。此外，如上所述，NIR激光器將固有地提供比UV或可見激光更好的光譜分辨率。這意味著使用具有低刻線密度光柵的近紅外激光器仍將提供高光譜分辨率。關(guān)于近紅外激光器的最后一點(diǎn)需要考慮的是拉曼強(qiáng)度和信噪比（SNR）。隨著刻線密度的增加，儀器的拉曼通量將降低。這種效應(yīng)發(fā)生在所有激發(fā)波長上；然而，這種效應(yīng)對于NIR激光器尤其顯著。拉曼散射強(qiáng)度與λ-4成正比，其中λ表示激光波長。因此，隨著激光波長增加到近紅外，拉曼強(qiáng)度將下降。光柵效應(yīng)和波長效應(yīng)的復(fù)合意味著在NIR中使用高刻線密度光柵對信噪比（SNR）特別有害，并且光譜將需要長的曝光時(shí)間。圖9中的光譜來自使用785 nm激光和兩個(gè)相同閃耀波長的光柵的藥片。兩個(gè)光柵之間的SNR差異在圖9的紅色框中突出顯示（歸一化后）。在這種情況下，300 gr/mm顯然提供了更高的SNR。圖9 上：具有相同曝光時(shí)間和兩個(gè)不同光柵的藥片的拉曼光譜。下：歸一化光譜放大部分，顯示了使用900 gr/mm光柵噪聲增加。表1顯示了拉曼光譜中最常用的兩種激發(fā)波長532nm和785nm的光柵選擇的簡化摘要。請注意，這些光譜范圍用于擴(kuò)展掃描，最終光柵選擇也將受到前面討論的因素的影響。表1 532 nm和785 nm激發(fā)的光柵選擇結(jié)論在拉曼光譜中選擇光柵需要用戶選擇優(yōu)先順序。確保光柵在激發(fā)激光的正確波長下閃耀，這將獲得盡可能高的效率。為測試選擇必要的刻線密度，這將取決于所需的光譜分辨率和光譜范圍。在選擇光柵時(shí)，還需要考慮其他因素，如拉曼強(qiáng)度、采集時(shí)間和信噪比。愛丁堡儀器拉曼光譜儀可以容納多達(dá)五個(gè)光柵，用戶可以很容易地在其系統(tǒng)中填充一系列刻線密度和閃耀波長的光柵，以滿足其應(yīng)用需求，在分析樣品時(shí)提供盡可能高的靈活性。